一质点带有电荷q=8.0×10^-9

解（1）根据微粒做直线运动可知，电场力与重力的合力沿直线方向，如图，根据力图结合几何关系，则有：F合=mgtan37°；由牛顿第二定律，则有：a=F合m=gtan37°=7.5m/s2；由运动学公式可

高斯面内有电荷.注意条件里说的是“均匀带电球体”,电荷是分布在整个球体上的,不是只分布在表面.

导线将两者连接后,空腔导体内表面的感应电荷-Q与球形导体带有电荷Q中和,会消耗能量,系统静电场能量将减小选B

挖去小圆孔,相当于不挖孔但在孔上放一个电荷密度相同的异种电荷q'q'/Q=孔面积/壳面积=4丌r^2/(4丌R^2)=(r/R)^2q'=Q(r/R)^2所求力为F=kqq'/R^2=kqQr^2/R

看错了,我还以为球壳不带电.下面是修改后的(1)作任意绕金属内部闭合曲线,由于金属等电势,所以不存在电厂E,有高斯定理知此时必然内部金属表面带有等电量负电荷,即内外分别为-q,+(q+Q）q（2）V=

1）E=F/q=10^-8/10^-10=100N/C方向远离球心.（负电荷所受电场力方向跟电场方向相反）2）E=F/q=10^-8/10^-10=100N/C方向远离球心电场跟试探电荷无关,由本身性

利用高斯定理,∫Eds=q/ε；取高斯面为高为l,(高与直线平行)半径为r的圆柱,q=λl,∫Eds=E2πrl=λl/ε.；得,E=λ/(2πrε.)qE=mv²/rqλ/(2πmε.)=

不要能量守恒那么麻烦,用动能定理,合功等于动能的变化可知：电场力做功是2×10-5J,除以电荷量可得Uab=10000V

质点的周期T=2πr/v也就是说,在2πr/v的时间里,有q的电量通过横截面.因此电流I=q/T=qv/(2πr)

（1）A点的场强的大小E=Fq=1×10−81×10−10N/C=100N/C，方向：球心→A．（2）如果从A点取走q，A点场强大小和方向都不变，E=100N/C，方向从球心→A．（3）根据库仑定律得

首先,C要在和A,B一条直线上,不然不可能合力为0其次,不论C为正/负电荷,只能A,C之间夹B,（A电荷量大,只有距离相对远才能平衡）代入F=k*9Q*Q/(x+L)^2-k*3Q*Q/x^2=0解得

屏蔽效应,它表面电荷分布会发生变化,使得球壳的场平衡掉带电体的场原来是均匀分布在表面,不是体均匀分布移近电荷后在表面不均匀分布以抵消电荷的场,体内一直为零你想啊,同性电荷是相互排斥的,如果体均匀分布,

求连续分布电荷产生的电场的一般方法,可将电荷分布区域内每个电荷元的贡献积分（叠加）.体电荷密度ρ是坐标的函数,由于微分电荷元性质很像点电荷,因此微分体积元dv'中的电荷ρdv'对场点P的电场强度贡献为

根据牛顿第三定律,二者受力大小相等,方向相反,A对.但质量不同,由牛顿第二定律,加速大小不同,B错.由已知条件,两质点动量大小相同,方向相反,即合动量为0,因此速度方向一定相反,且可能同时为0,C、D

电场力的计算公式是F=qE,其中q为点电荷的带电量,E为场强.点电荷电场的场强场源电荷Q与试探电荷q相距为r,则它们相互间的库仑力F＝kQq/(r^2)=q*kQ/(r^2),所以电荷q处的电场强度E

此时,金属板在Q的电场中是等势体,电场线垂直等势面,即垂直金属板.所以全过程电场力也垂直金属板,不做功.小球所受电场力重力和支持力都在竖直方向达成平衡.合力为0.故BCD正确.

理解离开的条件：小滑块与斜间恰无作用力,即垂直斜面向上的洛伦兹力与垂直斜面向下的重力分力恰抵消qBv=mgcosα,得v=mgcosα/qB

这是一个较典型的试题,不少资料都有.要通过整体分析,和隔离分析,还要运用到高一的牛二定侓

(1)不是要使洛伦兹力垂直斜面向上,而是要使小滑块脱离斜面,所受的洛伦兹力必须向上.这个洛伦兹力的具体方向,是由小滑块运动方向和磁场方向,以及小滑块所带电荷的正负决定的.伸开左手让磁感线穿入手心（手心