在杨氏双缝干涉实验中,光源波长约为0.6微米,双缝间距,缝光源许可宽度

（1）实验中，灯丝和单缝及双缝必须平行放置，故A正确．B、干涉条纹与双缝平行，故B错误．C、根据干涉条纹的间距公式△x＝Ldλ知，干涉条纹疏密程度与双缝宽度、波长有关．故C、D正确．故选：ACD．（2

干涉产生与否与缝宽无关,你丫的上课没好好听吧,亮度跟干涉有半毛钱的关系

杨氏双缝干涉实验中,光源上下移动时,干涉条纹下上移动（移动方向与前者的相反）.再问：你观察过这样的现象吗再答：20多年前，我在湖南师范大学物理系的实验室里观察过这样的现象。

不一定要求平行光,如果不是平行光,光程差要加上到达双缝之前的光程差.光程差=（R2-R1）+（r2-r1）如果是平行光,没有（R2-R1）

点光源——知道吧?几何上,点与线的关系——知道吧?线光源,可以看成是无数个点光源的集合,这些点光源连成一线.日光灯可以近似看成是线光源.穿过单缝的光几乎就像是从一条线上发出的光,所以是线光源.任何传播

1,前面的狭缝是为了产生衍射,将光源发出的光衍射成柱面光,增大入射光的面积,使得更容易产生更多的干涉条纹.2,因为如果不平行,那么干涉条纹会倾斜,干涉面积下降,干涉质量降低.所有的一切都可以以双缝干涉

A、由于白光是复合光，故当光程差为紫光波长的整数倍的位置表现为紫色亮条纹，当光程差为红光波长的整数倍位置表现红色亮条纹，故屏上呈现明暗相间的彩色条纹．故A错误．B、用红光作为光源，当光程差为红光波长的

应为等倾干涉是入射光相对于入射平行介质的角度相同的时候,干涉条纹相同,如果是个点光源,发出的光线就是球面,那么围绕中心的任意一个圆圈上的入射光倾斜角度都是一样的,所以干涉情况也是一样的,所以明纹的,一

按照现在我学习到的只是来解释,这一个光子穿过缝后的运动轨迹是随机的(即普朗克级空间里随机运动）.当大量光子聚集在一起的时候,由于概率的存在,大部分光子就会向几率大的方向传播,此时就能显示出光传播方向和

很简单,首先,为什么会是亮条纹?因为两个波完全重合,即波峰和波峰,波谷和波谷都重合,则此时两波是增强效果,会变亮.然后,为什么说波程差等于半个波长的偶数倍时两个啵完全重合呢?因为半个波长的偶数倍也就是

看你迈克尔逊干涉仪是什么状态了,如果用在等厚干涉的时候,那么就是镜子1和镜子2的像所在直线的焦点上,因为2nhcosa=kλ,a是倾斜角,在等厚干涉中,这个不变,h决定了干涉级次,所以当h=0的时候是

1楼回答是对的,但还不够详细.这是分波面法干涉,狭缝的作用,是在激光的波阵面上取出很细的一束,使之满足相干条件,因为并非任意两点都满足此条件,波阵面上很临近的点满足条件（波源的空间相干性）,所以要求缝

激光属于高频,在做双缝干涉实验时,由于其光源的稳定,不需要用单缝得到单一光源

①A　②1.970①在不放置单缝和双缝时才能根据光屏上光斑的形状来判定光束是否沿遮光筒的轴线传播，故A错误．因条纹宽度是指相邻亮纹中心或相邻暗纹中心之间的距离，故B正确．微小量累积法可有效减小测量中的

（1）A、调节光源高度使光束沿遮光筒轴线照在屏中心时，不放上单缝和双缝．故A错误；B、将测量某条干涉亮纹位置时，应使测微目镜分划板中心刻线与该亮纹的中心对齐．故B正确．C、为了减小测量误差，可用测微目

不变.间距=λ*（r/d)其中λ是波长,r是缝的间距,d是缝到屏的垂直距离.

480nm的紫光照射到折射率为1.40的玻璃片上时相位延迟量为（8000/480）*2π*1.40=23.3333*2π480nm的紫光照射到折射率为1.70的玻璃片上时相位延迟量为（8000/480

增加亮度

类似于：在振动与波中,机械波干涉既不是波节也不是波腹的点,仍是简谐运动.

杨氏双峰干涉形成明纹的条件为dsinθ=±kλk=0,1,2,……当θ=0时,各波长形成的中央明纹在白屏上重合,形成白光,即中央明纹时白光；中央明纹两侧的条纹是彩色的.因为同一级次的明纹因为各光线波长