无限长均匀带电直线的场强

高斯定理,先考虑某一根导线产生的电场以某一根导线为圆心作高为h,半径为2a的圆柱面对称性可以知道电场只能垂直于侧面因此高斯定理：E*2*pi*2a*h=h*λE=λ/(4*pi*a)那么单位长度的令一

使用高斯定理,取一圆柱面,使之轴线与直细棒重合,按高斯定理有电通量Ψ=4πkq=q/ε0,Ψ=∮E·dS=E·2πrh,r为圆柱的底面半径,h为圆柱的高.又因为q=λh,所以E=λ/2πrε0=2kλ

取一圆柱形高斯面半径为rr>R时∮E•dS=E2πrL=λL/εE=λ/2πrεr<R时∮E•dS=E2πrL=ρπr^2L/εE=ρr/2ελ是导体单位长度的电荷

带点导体球壳的电势和内径无关,它的表面的电势是U=kq/R2,所以球外距离球心r处的场强就是Er=kq/r^2=UR2/r^2

你的问题有一点不太明确,就是圆柱体是否为无限长,因为如果是有限长均匀带电体的话,那么它周围一定空间范围内的电场分布一定是非集合简单化的,不好简单求解.而如果你只关心无穷接近带电体表面的电场强度的话,却

答案是D,此人回答正确,但过程太麻烦,我来解释.把细杆看成左右相等的两段,左面的叫a,右面的叫b.（假定杆带正电）先看P1,因为题设中说是均匀带电细杆,又因为P1在a正中间,所以a对其不产生电场,E1

应用高斯定理设线密度为p去长为L的圆柱为高斯面,E*ds积分=电量q/真空介电常数所以有E2*pi*r*L=p*L/真空介电常数.两边消掉L即可求出E再问：是圆柱体场强啊，应该是体密度吧？我也是这么算

真空中无限长的均匀带电直线的电场强度E=λ/2πεox﹢λ在P1处的场强为λ/2πεod方向沿x轴正方向﹣λ在P1处的场强为λ/2πεod方向沿x轴正方向则叠加后Ep1=λ/2πεod+λ/2πεod

电荷只会分布在球面上,不管是球壳还是实心球.根据高斯定理,球面内部电场强度为0再问：电荷是分布在球面上，但是也应该有电场分布啊，为什么只有球外有电场球内没有呢？再答：高斯定理。。。再问：高斯定理是“E

可以采用高斯定理,作一个以直导线为轴心,底面半径为R,高为L的圆柱封闭面,E×2πRL=ρL/ε.所以E=ρ/(2πRε.)

物理书上有无限长的带电导线在线外任意一点产生的场强的公式,自己看吧那个东西实在不好打

请见图片,大学物理相关问题可以继续交流

对.根据高斯定理E*2S=入*S/真空介质常量E=入/2*真空介质常量与距离无关的（仅限于无限大平面）相信我.希望能帮助你~!

仔细看有关无限大均匀带电平面的高斯定理,场强是有前后两个方向的,静电平衡是哪种情况.

这里求距离球心r处点的场强,球面上的电荷面密度为σ.希望没有影响你学习物理的积极性,但是老师课上没讲的东西,通常都是这样的数学上相当麻烦的内容.这个结论用高斯定理证明真的很简单.

肯定有啊,因为电场线穿过球内部啊再问：那如果一个有厚度的金属球壳带电，那内表面和外表面之间的金属部分有场强吗？再答：我觉得会有，金属带电是因为金属中含有自由电子，金属内部会分布着单个电子产生的电场线，

这里可以用高斯定理.首先确定那一条线肯定在这两根线的平面,对两根线做高斯圆柱面,圆柱高h,底面半径是R,x的那条由高斯定理得到E*2πRh=xh/ε则任一点由x产生的场强是Ex=x/(2πRε)同理y

E1=λ1/(2π*ε0R1）,E2=λ2/(2π*ε0R2）,E1-E2=λ1/(2π*ε0R1）-λ2/(2π*ε0R2）=0；R1+R2=d,解得：R1=λ1d/(λ1+λ2)

对于单个圆柱面,内部场强为零,外部场强为E=λ/（2*PI*episilon*r）,场强与距离成反比对于本题,最内侧场强为零,中间场强为E=λ1/（2*PI*episilon*r）,外部场强为E=（λ

一个均匀带电球体的电场相当于把电荷集中在中心的点电荷产生电场一个均匀带电球体外包围一个的带电球壳.因为球对称性,直接对空隙用高斯定理,在空隙里的电场就是把内部球的电荷集中在中心的点电荷产生电场,在球壳